Afin d’observer la propagation d’ondes acoustiques gigahertz dans des nano-objets, nous avons fabriqué des « nano-ponts » d’or par lithographie électronique dans la salle blanche de l’INSP (Figure 1). Ces structures, de section rectangulaire, mesurent 100 nm d’épaisseur, de 200 à 800 nm de largeur et une quinzaine de micromètres de long. Elles sont découplées du substrat de silicium par sous-gravure : suspendues quelques micromètres au-dessus du substrat, les ondes acoustiques ne peuvent pas se dissiper dans le substrat ce qui augmente le facteur de qualité de nos nano-résonateurs.

Figure 1 En haut : représentation 3D artistique de l’étude par spectroscopie pompe-sonde de la propagation d’onde acoustique dans un nano-pont d’or suspendu au-dessus d’un substrat de silicium. En bas : image au microscope électronique à balayage des nanostructures.

Les vibrations acoustiques sont générées au moyen d’un laser femtoseconde. Un pulse très court (100 fs) de lumière bleue est absorbé par la structure métallique ce qui provoque la violente mise hors équilibre du nuage électronique qui transmet ensuite son énergie au réseau cristallin induisant un échauffement brutal et une dilatation du nano-objet. Ces vibrations ainsi générées sont ensuite détectées plus loin et plus tard par un autre pulse laser de couleur rouge : les ondes acoustiques modifient l’indice de réfraction du matériau dans lequel elles se propagent ce qui modifie la réflexion du laser. La séparation spatiale entre l’excitation et la détection est gérée grâce à un télescope astucieusement monté sur une platine piézoélectrique. On peut ainsi observer la propagation du paquet d’onde acoustique.

Les propriétés déduites de la propagation apportent une information supplémentaire par rapport aux seuls modes résonnants : avec une résolution spectrale de 0,5 GHz à cause de la forte atténuation dans les nano-objets métalliques, il n’est pas possible d’identifier sans ambigüité si le mode observé est le mode d1, f2 ou s2 (Figure 2.a). En effet, on peut calculer par éléments finis la forme des courbes de dispersion et simuler la façon dont se propagent les différents types de modes (Figure 2.c). En comparant à la fois la propagation de l’enveloppe et de la phase des simulations et de l’expérience, on identifie sans ambigüité que le mode acoustique observé dans le nano-objet à 3,2 GHz est le mode d1, un mode de dilatation de largeur du nano-pont d’or.

Figure 2 (a) Relations de dispersion des modes acoustiques dans le nano-pont d’or calculées par éléments finis. Les modes d1, f2 et s2 de fréquences de coupure entre 3,2 et 3,6 GHz sont dans l’incertitude de la fréquence mesurée expérimentalement : 3,2±0,5GHz. (b) Forme des différents modes de vibration. Les flèches représentent le sens de déplacement. (c) Propagation du paquet d’onde acoustique : expérience d1,exp, simulations d1,th, f2,th et s2,th. Le mode d1 est le seul pour lequel la phase et l’enveloppe du paquet d’onde se déplacent en sens inverses à cause de la courbure initiale de la relation de dispersion.

La propagation d’ondes acoustiques dans le domaine du gigahertz dans des nano-objets uniques apporte ainsi des informations nouvelles par rapport à la caractérisation des modes confinés. En associant le guidage au confinement des nano-objets, la synthèse de fronts d’onde à des tailles nanométrique et à une échelle temporelle picoseconde semble un horizon dorénavant moins lointain.

Références
« Backward Propagating Acoustics Waves in Single Gold NanoBeams »
Cyril Jean ; Laurent Belliard ; Loïc Becerra ; Bernard Perrin
Applied Physics Letters, 107, 193103 (2015)

« Direct Observation of Gigahertz Coherent Guided Acoustic Phonons in Free-Standing Single Copper Nanowires »
Cyril Jean ; Laurent Belliard ; Thomas W. Cornelius ; Olivier Thomas ; Maria-Eugenia Toimil-Molares ; Marco Cassinelli ; Bernard Perrin
The Journal of Physical Chemistry Letters, 5(23), 4100-4104 (2014)

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