Les capteurs que nous avons étudiés sont des films minces polycristallins de quelques microns d’épaisseur obtenus par recristallisation lente d’un fondu à la surface d’une lame de quartz. Le matériau initial est l’unité monomère (diacétylène) de la chaîne de PDA ; sous irradiation UV, les monomères réagissent et les chaînes se forment au sein du film en phase solide. Les unités diacétylènes sont préalablement fonctionnalisées par ingénierie chimique [2], en greffant à l’une de leur extrémité un chromophore luminescent de petite taille (émetteur tétrazine ou Tz) afin de limiter l’encombrement stérique qui pourrait nuire à la réaction de polymérisation. Ainsi, dans les chaînes de PDA générées, tous les groupements latéraux correspondant à un « côté » de la chaîne sont des émetteurs Tz placés à distance contrôlée du squelette conjugué (Figure 1). L’autre « côté » est disponible pour accueillir un ligand servant de transpondeur (groupe R) et répercutant le stimulus, de type « nano-mécanique », sur le squelette. L’action induite entraîne une modification de la structure électronique du squelette de la chaîne et, en parallèle, une modification du couplage électromagnétique entre la chaîne et l’émetteur qui bascule d’un état « noir » - non luminescent - à un état « brillant » où il recouvre ses propriétés d’émission.

Figure 1 (a) Sous irradiation à 254 nm, les unités monomère (diacétylène ou DA) réagissent entre elles au sein du film mince polycristallin (la barre blanche dans le cliché de microscopie optique représente 50 microns) et (b) polymérisent pour former les chaînes de polydiacétylène (PDA). Le monomère de départ est fonctionnalisé de sorte à accueillir un groupe latéral émetteur de lumière (Tz). (c) Les chaînes obtenues sont régiorégulières ; les émetteurs restent à distance fixe et contrôlée du squelette π-conjugué (en bleu sur la figure).

Dans notre travail, la transition électronique des chaînes est induite par variation de la température, ce qui permet de court-circuiter l’étape impliquant le transpondeur. La chaîne transite entre sa structure dite « bleue » (obtenue par l’irradiation initiale), qui est absorbante dans la partie rouge du spectre visible, et sa structure « rouge » qui, elle, absorbe le rayonnement entre 400 et 540 nm. Les deux types de chaînes ont été parfaitement identifiés avant et après traitement thermique par des expériences d’absorption optique et de diffusion Raman pré-résonnantes (Figure 2).

Figure 2 Panneau supérieur : variation d’absorbance, ΔA, du film lorsque la transition Bleue → Rouge est induite (ici par élévation de la température) et pour un taux de polymère dans le film de l’ordre de 1%. La région bleue à basse énergie (ΔA < 0) indique la « disparition » de la structure bleue au profit des chaînes à structure rouge (région en rouge à ΔA < 0 dont la réponse est décalée du côté haute énergie. Les différences de réponse s’expliquent par l’influence réciproque entre les structures électronique et géométrique du squelette. Le système π-conjugué bleu est plan alors que la structure rouge est légèrement twistée de façon alternative de monomère en monomère [3]. Ces modifications de conformation se répercutent sur l’énergie des modes de vibration de la chaîne et sont détectées par diffusion Raman (panneau inférieur). Les modes d’étirement des liaisons C=C et C≡C du squelette sont décalées vers les hautes énergies dans la phase rouge (à droite dans la figure).

Fonctionnement du capteur
Nos expériences montrent que la luminescence du chromophore Tz est fortement éteinte par transfert d’énergie radiatif lorsqu’il y a recouvrement entre son émission et l’absorption de la chaîne à structure bleue. Sous illumination homogène, une concentration d’accepteurs (chaînes bleues) inférieure à 1% en masse, dans le film est suffisante pour éteindre quasi-complètement la luminescence de la population d’émetteurs Tz. Inversement, les propriétés d’émission du chromophore sont parfaitement restaurées lorsque la conversion bleue → rouge est réalisée (Figure 3). Dans le protocole que nous proposons, la détection est opérée à partir de la luminescence de l’émetteur tétrazine qui peut être bien plus intense que celle de la phase rouge de la chaîne de polydiacétylène. Ainsi, une « amplification » de l’émission (au moins un ordre de grandeur) est obtenue par rapport à la situation où c’est la luminescence de la phase rouge seule, qui est mesurée comme c’est le cas dans l’immense majorité des capteurs.

Figure 3 Variation d’absorbance du film, ΔA, et émission du chromophore Tz. (a) Luminescence du film, excitée à 467 nm, en absence de chaînes (avant fonctionnalisation par polymérisation) ; (b) Luminescence du film pour un taux de polymère dans la phase bleue (fraction en masse < 1%) ; (c) Après recuit et formation des chaînes à structure rouge l’intensité retrouve quasiment sa valeur nominale. Encart : L’ouverture d’un canal non radiatif lors du passage (a) - (b) est observée dans des expériences de luminescence résolues en temps sous forme d’une accélération des déclins. Déclin de luminescence de l’émetteur Tz dans un film sans polymère (courbe rouge) et polymérisé (courbe bleue) ; le déclin après transition des chaînes est identique à celui du film originel (pointillés vert superposés à la courbe rouge). Les courbes en noir correspondent aux ajustements sous forme de bi-exponentielles : (a) et (c) τ1=2.4 ns et τ2=11.3 ns ; (b) τ1=1.0 ns et τ2=6.3 ns.

La transition bleue → rouge est très rarement réversible de sorte que le capteur ne peut être régénéré. En revanche, la fabrication de nouvelles chaînes bleues est possible et un cycle d’utilisation du capteur peut reprendre, indépendamment de la présence des chaînes rouges déjà présentes, et ce, jusqu’à épuisement des sites possibles pour la polymérisation.

En résumé, nous avons établi un nouveau protocole consistant à utiliser les états électroniques du système π-conjugué de la chaîne de polydiacétylène comme médiateur des interactions entre une population de chromophores et l’environnement. Nous démontrons qu’une amélioration significative des performances d’une classe de capteurs peut maintenant être envisagée sur la base de ce protocole.

Parmi les perspectives d’études vous pouvons citer, d’une part, la fabrication d’un capteur opérationnel par substitution, dans le diacétylène étudié, d’un ligand transpondeur connu et estimation des performances du dispositif « en situation », et, d’autre part, le rôle de la dimensionnalité sur la force du couplage donneur (chaîne de chromophores Tz) - accepteur (chaîne de PDA) et détermination du rayon de Förster associé au transfert (distance donneur - accepteur pour laquelle la probabilité de transfert d’une excitation depuis le donneur vers l’accepteur est identique à la probabilité de désexcitation spontanée du donneur).

Référence
« Reversible Quenching of a Chromophore Luminescence by Color Transition of a Polydiacetylene »
Barisien, T (Barisien, Thierry) ; Fave, JL (Fave, Jean-Louis) ; Hameau, S (Hameau, Sophie) ; Legrand, L (Legrand, Laurent) ; Schott, M (Schott, Michel) ; Malinge, J (Malinge, Jeremy) ; Clavier, G (Clavier, Gilles) ; Audebert, P (Audebert, Pierre) ; Allain, C (Allain, Clemence)
ACS APPLIED MATERIALS & INTERFACES Volume : 5 (Novembre 2013)

Contact
Thierry Barisien

Notes
1- S. Okada, S. Peng, W. Spevak, D. Charych, Acc. Chem. Res. 1998, 31, 229-239 ; X. Chen, G. Zhou, X. Peng, J. Yoon, J. Chem. Soc. Rev. 2012, 41, 4610-4630.
2- La fonctionnalisation du monomère diacétylène utilisé dans ce travail a été réalisée dans le cadre d’une collaboration menée avec l’équipe « Molécules et matériaux électroactifs et à propriétés optiques remar quables » du PPSM de L’ENS Cachan.
3- J.-S. Filhol, J. Deschamps, S.G. Dutremez, B. Boury, T. Barisien, L. Legrand, M. Schott, J. Am. Chem. Soc. 2009, 131, 6976-6988.